量子計算論文

前言：想要寫出一篇令人眼前一亮的文章嗎？我們特意為您整理了5篇量子計算論文范文，相信會為您的寫作帶來幫助，發(fā)現更多的寫作思路和靈感。

量子計算論文范文第1篇

論文摘要：從信息論的角度，針對基于高斯噪聲信道的數字水印容量作了初步探索。在詳細闡述圖像數字水印基本原理和水印信道的構造及生成方式的基礎上，針對高斯信源分布具有最大的不確定性、能夠在所有的二階隨機分布中提供最大信息熵的特點，重點分析了在高斯分布情況下的整個水印信道通信過程；并引入平均互信息理論，給出了基于高斯的水印信道容量的最大通信速率；同時分析了加性噪聲信道下的容量問題，將高斯分布擴展到了非高斯分布，給出并優(yōu)化了容量計算表達式，同時利用MATLAB軟件工具給出了非高斯信源水印容量與受限失真度的二維和三維關系仿真曲線；最后結合實際給出了結果分析。

論文關鍵詞：數字水印；信道容量；高斯噪聲信道;攻擊信道；信息論；

0引言

數字水印可視為通信理論的一種應用[2]。隨著對數字水印算法可靠性要求的提高，目前的數字水印不論在數學理論上和技術上均不成熟，對數字水印系統的公式描述仍然沒有統一的定論，在數字水印系統最終性能方面存在較多的不確定性[1,7,8]。這些均可以從信息論的角度上尋求解決出路。

數字水印系統分為水印嵌入編碼，攻擊信道，和水印譯碼三個模塊。這里，我們對一般數字水印模型提出了改進，在水印嵌入之前加入待嵌入信號預處理，給出了對于水印通信模型的更加恰當的描述，如圖1。

根據改進系統框圖，數字水印的實施過程可分為如下步（只考慮圖像水印）：

（1）密鑰生成：在進行水印處理之前，隨機密鑰經偽隨機信號發(fā)生器生成，并在編碼和譯碼端可知；該密鑰與待嵌入消息M和原始載體信宿相互獨立。

（2）形成水印信號：通過一預處理器對消息M作壓縮或編碼預處理，同時還可利用原始載體信宿提供的邊信息進行預編碼，保證水印的唯一性，改善誤碼率，提高通信容量。

（3）水印嵌入：待嵌入消息水印信號M通過某種算法，與密鑰進行相關處理，被嵌入長為N的載體序列中，生成的圖像水印可表示為，且。

（4）攻擊信道：該生成水印在傳輸過程中將會受到惡意攻擊導致其中的W信號被去除而生成被修改的信號。

（5）提取或檢測水印：借助原始載體圖像（私有水印或非盲水印），或不依賴原是圖像（公開水印或盲水印），利用相關接收機、匹配濾波器、最大后驗概率譯碼規(guī)則（MAP）來提取或檢測水印。1、信道容量的數學分析

水印的信道容量是所有可達速率的上限。根據理論分析表明[1,7,8]，它由如下三個參量決定：嵌入失真,攻擊失真，以及載體信宿的概率分布函數{PS}。

可以證明：當原始載體信源的功率（方差）為，那么對于公開水印和私有水印，其信道容量均不超過。其中：首先定義區(qū)間：

，(10)

通過計算，當時，可以得到區(qū)間為空域。當區(qū)域非空時，定義水印容量

＝(11)

特別的，當載體信源S滿足零均值，方差為且獨立同分布的高斯分布時，公開水印與私有水印具有相同的水印信道容量，且該容量正好等于上限。

2、信道容量計算公式的簡化

上述容量計算公式過于復雜，可進行如下化簡，根據水印的信道容量公式(11)，我們有

＝

＝＝

=（12）

而前面(10)已經定義區(qū)間：

，

根據上面的推導，可把暫看作常量，那么容量C決定于中間變量的取值，即根據適當的選取值得到最大化的C；但實際上由(10)式我們可以看到的取值范圍又由決定。經過適當的約束和簡化，最終我們可以得到

(13)

但考慮到，當時，實際上這種攻擊對水印是完全無效的[5];因而攻擊者不會采用。所以進一步給出攻擊失真的取值范。在小范圍失真下，即，有，所以可得到小范圍失真條件下的容量近似公式：

(14)

根據上式，我們可以看到在小范圍失真情況下，容量與載體信源的統計概率分布無關。當時，根據上式，可以得到容量C=0.5bit/Symbol。

3、模型的約束性優(yōu)化和擴展

為了更好的理解水印系統，簡化分析，可引入加性噪聲信道的概念。對比乘性信道，加性噪聲信道具有統計分布參數（如方差）簡單加的特點，這對模型的分析十分有利。實際上，目前關于信息論的許多研究都從加性噪聲信道分析入手[1，5]。

可以將經攻擊偽造后的消息Y寫成如下形式：

其中，，。(15)

圖2數字水印博弈模型

根據上式，可將水印理解成一種帶有邊信息的通信博弈[2]。將理解為被傳輸的信號，同時受到加性噪聲S的破壞（這里將載體信源看作相對于的加性噪聲）；S在傳輸端可知。而可以理解成一種可加性干擾信號，該信號由決定。那么，當失真測量為簡單的差度量度時，該失真度由加在上的干擾限制決定。特別的，在本例中，因，系統失真由加在被傳輸的上的總干擾功率決定，即功率受限。同樣的，如果，那么可加性干擾信號也是功率受限信號。

考慮信道的輸出為，其中輸入的功率受限為；S為任意的功率受限且各態(tài)歷經的過程，并假設S僅在編碼的時候是可知的，而在解碼是是未知的。為一穩(wěn)態(tài)高斯過程，對編碼和譯碼均不可知。假設S和相互獨立，其聯合概率分布與獨立。

考慮S和均為滿足獨立等同概率分布的隨機變量；特別的，S任意分布（可以為非高斯分布），而滿足零均值，方差為的高斯分布。也為滿零均值，方差為的高斯分布，并且與S和的聯合概率獨立。同時設輔助隨機變量。那么，有

,(16)

可以證明，在條件下，隨機變量和不相關，且相互獨立。因和均為高斯分布，那么也滿足高斯分布。又因S和相互獨立，所以隨機變量與也相互獨立。這樣，可以推出如下結論：

(17)

同時，與獨立表明：

(18)

所以，綜合上述兩式，可以得出：

(19)

上式最后一等號的成立是因為滿足零均值，方差為的高斯分布；滿足零均值，方差為的高斯分布；同時考慮的是加性噪聲，因此兩個，聯合分布的方差即為兩者方差的簡單和。根據高斯分布的熵公式[6]很容易得出上述結論。

量子計算論文范文第2篇

USA(Ed.)

Continuous Advances in

QCD 2004

2004,588 pp.

Hardcover $ 128.00

ISBN 981-256-072-6

World Scientific

T.格吉塔 編

威廉?I?法恩理論物理研究所2004年5月31~16日舉行了“量子色動力學中的持續(xù)進展2004專題討論會”。本次討論會聚集了這個領域中的60多位一流專家，討論了在量子色動力學和非阿貝爾規(guī)范理論方面的最新成果，最熱門的課題包括：對五夸克實驗證據的討論；與在RHIC中正在進行的實驗有關的極端條件下的強相互作用；由新的弦論引起的對規(guī)范理論的研究。涉及微擾和非微擾動態(tài)特性、重強子的衰變、拓撲場結構以及超對稱。

全書共收錄50篇論文，被分為六個部分，分別為：1.微擾與非微擾量子色動力學；2.重夸克物理學；3.奇異的強子；4.高溫和高密度下的量子色動力學物質；5.拓撲場結構；6.超對稱與理論方法。部分論文為：廣義部分子分布的研究；量子色動力學的狄位克譜與戶田點陣；作為量子色動力學模板的共形對稱；量子色動力學的變分考慮；重子INc；夸克相關與單自旋不對稱；軟共線因子化與BXsγ速率的計算；半輕子夸克衰減微擾描述的狀況；極化右手電流與BVV中的CP破壞；重強子的壽命；在丟失能量的BS轉變中尋找暗物質；手征孤立子的夸克結構；手征孤立模型預測了五夸克嗎？在I/Nc擴展中的重子奇異；處于沸點的量子色動力學：在RHIC中產生的重子告訴了我們什么？禁閉與手征對稱；非均勻色超導性；楊-米爾斯熱力學的解析方法；非交換孤立子與瞬子；場論中的呼吸子；量子非阿貝單極子；量子色動力學中的新拓撲結構；強耦合規(guī)范理論中的黏度；平面等價：從類型O的弦到量子色動力學；規(guī)范理論振幅，標量圖以及紐量空間；弱超對稱與它的量子機理的實現；湯川理論的非微擾解與規(guī)范理論；二維非交換空間中的費米子理論；N=2超對稱理論中的非阿貝爾保形真空；卡西米爾效應的光學方法；正處于十字路口；此時此地基礎物理永恒的問題等。

本書代表了量子色動學研究的前沿，是一本對高能物理學領域的研究人員和研究生有用的參考資料。

胡光華，高級軟件工程師

(原中國科學院物理學研究所)

量子計算論文范文第3篇

1940年,肖鶴鳴出生于江蘇省泰興市,1963年畢業(yè)于南京大學化學系。他主講過《物理化學》《無機化學》《結構化學》《量子化學》《群論和化學》等大學課程十門以上,出版譯作和教材百萬余字,曾任南京理工大學教材建設委員會副主任,被評為首批“江蘇省優(yōu)秀研究生教師”和“優(yōu)秀博士生導師”,獲得國務院“政府特殊津貼”。

愛生如子傳道授業(yè)

肖鶴鳴教授大半時間從事研究生教育,教學質量之高是出了名的,他共指導出博士23位,如今他們或活躍于國際學術前沿,或服務于科教、國防和經濟部門,均取得優(yōu)異的成績。當年在校期間,他們都發(fā)表SCI論文三篇以上。陳兆旭發(fā)表16篇SCI論文和22萬字學術專著,以四唑化學的系統理論研究獲2001年全國優(yōu)秀博士學位論文獎,許曉娟和邱玲分別以有機籠狀和氮雜環(huán)高能物質分子、晶體和復合材料的理論設計,獲2009年和2010年全國優(yōu)秀博士學位論文提名獎。

肖鶴鳴教授說:“作為老師,要愛學生如子女,切實關心愛護并盡力解決他們的實際困難,使他們能夠積極主動、全身心地投入學習和工作,這不只是盡人倫之道,其實也是促成事業(yè)發(fā)展的需要。”

三尺講臺,人生凈土。肖鶴鳴,猶如展翅翱翔的飛鶴,用悅耳動聽的叮嚀,在學子們的心中留下那永不可抹去的動人箴言。

任重道遠 成就卓越

對于他畢生從事的“量子炸藥化學”研究領域,肖鶴鳴教授曾說:“如果當初我是出于自己的科學興趣和對學校學科發(fā)展的責任來從事研究的,那么,現在則是出于對國家的責任了。”30年如一日,肖鶴鳴教授用執(zhí)著和責任,在他所傾情的科學研究中描繪著精彩的藍圖。終于使我國在該領域達到國際先進和某些方面的領先水平,例如:在有23國180位代表參加的2005年“第八屆含能材料研究新趨勢”國際會議上,肖鶴鳴關于“高能化合物熱解引發(fā)機理和撞擊感度理論判別”的大會特邀報告,被評為最優(yōu)秀三篇論文之首,而榮獲第一名獎!

量子計算論文范文第4篇

論文關鍵字：光量子　傳播寬度　偏轉　半波損失　光程

論文摘要：1947年goos和hä·nchen兩位物理學家發(fā)現：光束在兩種介質界面上發(fā)生全反射時，反射點相對于入射點在相位上有一突變，而反射光線相對于入射光線在空間上有一段距離。這一現象稱為：古斯--漢申位移（goos--hanchen shift）。另外，光束在兩種界面上發(fā)生全反射時，入射波的能量不是在界面處立即反射的，而是穿透到另一介質一定深度后逐漸反射的，而且在此深度內能量流還沿界面切向傳播了一個波長數量級的距離。人們把這樣一種波稱為隱失波。再次，掠入射時，光從光疏介質到光密介質時反射光有半波損失，從光密介質到光疏介質時反射光無半波損失，在任何情況下透射光都沒有半波損失。以上各種現象表明對于光量子仍有一些性質不為我們所掌握。

如果我們拋棄了光量子的沒有形狀的觀點而認為光量子在傳播過程中始終存在寬度（此寬度不同于振幅，對于同頻率的光量子是一個定值，并且光量子的寬度可以互相疊加），就能很好的理解以上這些現象。按照這種假設，光從光源發(fā)出后，每個光量子在均勻的各向同性介質中傳播時的路徑就不能簡單的看作一條直線或一列波，而是時刻保持一定寬度的‘波帶’的直線傳播過程。下面我將敘述一下我的假設性觀點，援引并解釋一下能用此觀點解釋的一些事實，我希望我的這個觀念對一些研究工作者在他們的研究中或許會顯得有用。

1 用惠更斯原理論證光的反射定律和折射定律時需要的條件和忽略的事實

我們首先通過惠更斯原理論證光的反射定律和折射定律。

如圖1所示，設想有一束平行光線（平行波）以入射角由介質1射向它與介質2的界面上，其邊緣光線1到達點。作通過點的波面，它與所有的入射光線垂直。光線1到達點的同時，光線2、3、···、n到達此波面上的點、、···、點。設光在介質1中的速度為，則光線2、3、···、n分別要經過一段時間、、···、后才能到達分界面、、···、各點，每條光線到達分界面上時都同時發(fā)射兩個次波，一個是向介質1內發(fā)射的反

圖1

射次波，另一個是向介質2內發(fā)射的透射次波。設光在介質2內速度為,在第n條光線到達的同時，由點發(fā)射的反射次波面和透射次波面分別是半徑為和的半球面。在此同時，光線2、3、···傳播到、、···各點后發(fā)出的反射次波面的半徑分別為、、···，而透射次波面的半徑為、、···。這些次波面一個比一個小，直到處縮成一個點。根據惠更斯原理，這些總擾動波面是這些次波面的包絡面。不難證明反射次波和透射次波的包絡面都是通過的平面。設反射次波總擾動的波面與各次波面相切于、、、···各點，而透射次波總擾動的波面與各次波面相切于、、、···各點，聯接次波源和切點，既得到總擾動的波線，亦即，、、、···為反射光線，、、、···為折射光線。

由于，直角三角形和全同，因而=，由圖1不難看出，=入射角，=反射角，故得到

這樣便導出了反射定律。由圖1還可以看出=折射角，因此

 

此外，于是

.

由此可見，入射角與折射角正玄之比為一常數，這樣我們便通過惠更斯原理導出了折射定律。

用惠更斯原理論證光的反射定律和折射定律是以1、2、3、···、n條平行光線為研究對象，這就是論證需要的條件。如果不以多條平行光線為研究對象，而只給定一個光量子，比如此量子沿光線1傳播，以上論證中將無法確定點和點的位置，就不能確定次波的總擾動波線，就無法確定反射光線和折射光線，再用惠更斯原理來解釋這一個光量子在界面處的反射定律和折射定律，將顯得無從下手。

所以說，用惠更斯原理論證光的反射定律和折射定律至少需要兩個或兩個以上的光量子，這就是用惠更斯原理解釋光的反射定律和折射定律時需要的條件。

另外如果考慮到古斯--漢申位移和半波損失，用惠更斯原理作出的光的反射光線將不是光的實際路線，而是反射光線的平行光線，雖然不影響論證光的反射定律，但是這也確實是它忽略的一個事實。

2用光量子的傳播寬度解釋光的折射定律

如果假設光量子在傳播過程中始終保持一定的寬度（此寬度不同于振幅，且不隨電場振動而變動），此寬度遠大于原子直徑，并且光量子傳播過程中的每個邊緣都平行等光程且能體現光量子在介質中傳播的所有特性，那么折射定律就可以做如下論證：

如圖2設想有一個光量子（任意的一個）以入射角，由介質1射向它與介質2的分界面上，光量子邊緣1到達介質分界面上，同時邊緣2到達，聯接，則即為光量子的傳播寬度且垂直邊緣1和邊緣2，設光在介質1中速度大于光在介質2中速度，當光量子邊緣1由進入介質2后速度突變?yōu)椋吘?速度仍為，由于光量子傳播寬度的邊緣必須保持同等光程，于是光量子傳播方向向法線方向發(fā)生偏轉，當邊緣2經過時間到達介質分

圖2

界面上時邊緣1到達，又因為邊緣2速度和邊緣1速度之比為定值且光量子寬度不變，所以邊緣1的路徑和邊緣2的路徑是以延長線上某點為圓心的同心圓弧，且同等圓心角，所以延長線定過圓心。邊緣2經過后進入介質2速度突變?yōu)椋c邊緣1變?yōu)橥伲饬孔觽鞑シ较虿辉倨D，邊緣1和邊緣2分別沿、上、點的切線方向傳播，可以看出光量子完全進入介質2后邊緣1和邊緣2依然平行。設邊緣1在介質2內以后的路徑上有一點，我們過點向下作法線的平行線并取這條線上下方一點，則垂直于介質分界面，且為光量子的折射角，設為，再過作分界面的垂線交與分界面于點。

在圖2中不難證明：和

又有

于是

，

由于相等圓心角的同心圓弧半徑之比等于弧長之比，又得到

于是我們得到

由此可見，對于任意一光量子的入射角與折射角的正玄之比為一常數，這樣我們便通過光量子寬度的假設用一個光量子導出了光的折射定律。

3在光的全反射現象中用光量子傳播寬度解釋

古斯--漢申位移、隱失波以及光的反射定律和折射定律光從光密介質射向光疏介質時，當入射角增大至某一數值時，折射光線消失，光線全部反射，這種現象稱為全反射，此時的入射角度稱為全反射臨界角。

如圖3，設想有一光量子以全反射臨界角入射，由介質2射向它與介質1的分界面上，設光在介質1中的速度大于光在介質2中速度，當光量子邊緣1到達介質分界面上時，邊緣2到達，聯接，則即為光量子的傳播寬度且垂直于邊緣1和邊緣2，當邊緣1通過進入介質1后速度突變?yōu)椋吘?速度仍為，由于光量子傳播寬度的邊緣必須保持同等光程，于是光量子傳

圖3

播發(fā)生偏轉，當邊緣2經過時間到達分界面時，光量子邊緣1到達，因為邊緣1速度和邊緣2速度之比為定值且光量子寬度不變，所以、是以延長線上某點為圓心的同心圓弧，又由于為全反射臨界角，所以此時恰好與分界面相切與點，也就是說此時光量子邊緣1與邊緣2傳播方向都與分界面平行。此后光量子的傳播可能發(fā)生兩種情況：

1、發(fā)生反射，反射光線發(fā)位移

如果邊緣2速度沒有發(fā)生突變，就是說邊緣2恰好與分界面相切于介質2的界面上一點，則光量子傳播就會繼續(xù)偏轉，當邊緣1經過時間到達分界面上一點時，邊緣2到達，邊緣1經過點后重新回到介質2，速度又突變?yōu)椋c邊緣2同速，光量子傳播方向不再發(fā)生偏轉。因為此前邊緣1速度和邊緣2速度之比為定值且光量子寬度不變，所以、同樣是以為圓心的同心圓弧，此后光量子的邊緣1和邊緣2分別沿著、上、點的切線方向直線傳播。此后的光量子路徑就相當于入射光線的反射光線路徑，由此我們可以看到反射光線相對于入射光線發(fā)生了從到的位移，并找出了發(fā)生位移的原因，通過光量子寬度的假設我們還可以求出位移的長度。

如圖3不難看出、同圓， 、同圓，我們再設光量子傳播寬度為。

由相等圓心角的同心圓弧半徑之比等于弧長之比，得到

不難看出垂直界面于點，于是有

又有

由以上三式我們得到

不難看出

所以在光以全反射臨界角入射并發(fā)生全反射時發(fā)生的位移長度為

    此位移或許就是我們所說的古斯—漢申位移，如果是這樣我們便能通過光量子傳播寬度的假設在光的全反射現象中解釋發(fā)生古斯--漢申位移的原因并求出位移的長度。

2、發(fā)生折射，折射光線急劇衰減

如果此時邊緣2的速度發(fā)生突變，就是說邊緣2與分界面恰好切于介質1界面上一點時，邊緣2速度突變?yōu)椋c邊緣1同速，則光量子傳播不再偏轉，邊緣1和邊緣2分別沿、在、點的切線方向傳播，且分別為折射光的兩個邊，而此時兩切線剛好平行于分界面，所以折射光平行于分界面，所以此時折射角為。一般來說我們做實驗所用的介質1與介質2的分界面不可能是一個嚴格的平面（這里嚴格是絕對的意思），所以邊緣2沿介質1的分界面表面?zhèn)鞑r一旦遇見分界面的凹點時就會再次進入介質2，速度突變?yōu)椋构饬孔拥膫鞑ピ俅伟l(fā)生偏轉，從而使光量子再次進入介質2傳播，折射光強度就會急劇衰減，但是由于凹點的位置及大小的隨機性較大，所以再次進入介質2的光很難再進行準確測量。

這里的折射光也許就是我們所說的隱失波，此時波的穿透深度可以用光量子的傳播寬度來表示。

3、光的反射定律的論證

在圖3中，不難看出

于是我們就不難求出

即反射角等于入射角，這樣在光的全反射現象中我們用光量子傳播寬度的假設用一個光量子論證了光的反射定律。

4、光的折射定律的論證

由于折射角等于，所以折射角的正玄值為1

于是

由圖不難看出

又有

由相等圓心角的同心圓弧半徑之比等于弧長之比，得到

于是得到

即入射角與折射角的正玄之比為一常數，這樣我們又通過光量子寬度的假設在光的全反射現象中用一個光量子論證了光的折射定律。

5、關于在反射過程中的半波損失的解釋

1、掠入射時，光從光密介質到光疏介質時反射光無半波損失的解釋。

在圖3中我們可以看到光量子邊緣1的實際路徑大于邊緣2的實際路徑，使得兩個邊緣出現路程差，但由于邊緣1的實際速度大于邊緣2的實際速度，使得邊緣1從傳播到與邊緣2從傳播到用的時間相等，也就是說光量子的兩個邊緣雖然路程不等但是光程相等。這里需要指出：在此論文以前我們通常計算的幾何光程沒有考慮到光量子的傳播寬度，但是要考慮的到光量子的傳播寬度，這種計算方法有時就是不準確的。光的實際光程要以光量子的遠邊的光程來決定。在研究光從光密介質到光疏介質時反射光時我們計算的幾何光程等于光邊緣2的光程也等于光的實際光程，然后再通過幾何光程計算預期的相位與觀測到的相位（也就是實際相位）相符，所以我們就說光的反射光沒有出現半波損失。

2、掠入射時，光從光疏介質到光密介質時反射光有半波損失的解釋。

如果在圖3中，介質1的絕對折射率大于介質2的絕對折射率，當光掠入射時，由于光量子的兩邊緣速度的差異，光量子本應該偏轉進入介質2，但是由于介質2內的一些性質（我也不知道什么性質）使得光并沒能進入介質2，反而被反射回介質1。（這種情況很難理解。）但是在這種情況下假設了光量子的傳播寬度將比較好理解反射光的半波損失。在反射過程中光量子邊緣1的實際路徑大于邊緣2的實際路徑，兩邊緣出現路程差，由于邊緣1在介質1中傳播速度突然變慢為（這里是在介質1的絕對折射率大于介質2的絕對折射率的前提下的），但是如果邊緣2的速度不發(fā)生突變仍為的話，的邊緣1和邊緣2將出現光程差，但是由于兩邊緣傳播的同時性，光程差將是不被允許的，這就意味這邊緣2必須降低到一個比更低的速度，也許只有這樣該光量子才能不過被吸收，而是被反射。（不要問我為什么會這樣，其實這就跟光從光疏介質入射到光密介質沒發(fā)生折射而是發(fā)生反射一樣不好理解，或許是由于光量子的某些微觀結構能夠識別介質1的某些性質而阻止了光量子的折射的發(fā)生，比如某一物體由于反射某一特定波長的光而呈現出特定顏色。）這樣以來，光的光程將變長并等于光邊緣1的實際光程，也等于變慢后的邊緣2的實際光程，但是大于我們通過以前的方法求得的幾何光程半個波長的時間。這時問題就出現了，由于我們求得的幾何光程小于光線的實際光程半個波長時間，然后再通過幾何光程計算預期的相位就會與觀測到的相位（就是實際相位）出現不符，但我們堅信這種計算方法沒有錯誤，于是我們就把這種現象描述為光經過反射后發(fā)生了相位躍變，同時反射光有半波損失。其實光并沒有發(fā)生波長損失，只是延遲了半個波長的時間。

3、任何情況下，透射光都沒有半波損失的解釋。

由圖1，光量子的光線邊緣1的實際路程小于邊緣2的實際路程，出現路程上的差異，但是邊緣2的實際速度大于邊緣1的實際速度，使得邊緣2從傳播到所用時間與邊緣1從傳播到所用時間相等，就是說兩邊緣路程雖然不等但是光程相等，我們通過以前方法求得的幾何光程等于光線邊緣1的幾何光程，就等于光的實際光程，通過幾何光程計算預期的相位與觀測到的相位（就是實際相位）相符，所以我們就說透射光沒有半波損失。

如果我的見解是符合實際的，那么很多像以上援引的光學現象將都比較好理解，并希望這一觀點能給一些研究工作者帶來一些方便。

另外，關于質量和能量如何扭曲時間的？

我認為：引力場的擾動使時間流逝。

量子計算論文范文第5篇

中科院院士郭光燦最開心的事情，莫過于暢游在量子世界。在這個深奧的研究領域躬耕數十年，他的探索之旅也愈加深邃。

“量子世界為何是不確定的、概率性的？量子糾纏態(tài)中，為何呈現出幽靈般的超距作用？”接受記者采訪時，郭光燦鋪陳出一連串盤旋在他頭腦中揮之不去的玄奧問題。

盡管量子理論已有百年歷史，但對于這些問題的回答，國際科學界至今仍無定論。

作為中國量子科技的先行者，郭光燦為國內量子光學、量子密碼、量子通信和量子計算等眾多研究領域貢獻了“第一推動力”。

這些研究方向如今已成熱門，而他本人則將視野再次轉向少人問津的“冷門”，開始思考量子物理的基本問題，嘗試探尋量子世界的本質。

“這些是我個人的研究興趣所在，而年輕學者很難去進行此類研究，我這個年齡的人正合適。”郭光燦說，沒有了發(fā)表學術論文等各種成果考評的現實壓力，他才可以更加自由地思考深層次的物理基礎問題。

而對于他所熟悉的量子信息等“老本行”，郭光燦則希望讓課題組的年輕學術帶頭人“大展拳腳”，給他們充分的成長空間。

事實上，正是量子信息研究不斷取得新的技術突破和發(fā)展，為郭光燦的深入思考提供了“靈感之源”。

“技術發(fā)展后，我們有能力做一些新的實驗，其中有些實驗現象跟之前的理論可能會有沖突，這該如何解釋？”郭光燦所要做的，就是為此類問題尋找答案。他預計，在量子力學誕生兩百年之時，量子世界的本質才有可能會被揭開。

“但很有可能找不到答案，研究工作沒有新的理論結果。”在漫長的求真之路上，郭光燦期待一點一滴的積累。

年過七旬，身體條件已經不允許郭光燦像年輕時一樣，每天加班加點工作到深夜。然而，從他參加工作起就養(yǎng)成節(jié)假日鉆進實驗室、辦公室的老習慣，至今都沒有改變。

“我?guī)缀鯖]有休假，哪怕是春節(jié)，過完節(jié)后的第二天就會去辦公室。”郭光燦說這是自己的性格使然，不喜歡出去玩，干脆就安排工作。

早八點出門，晚六點回家，郭光燦將工作生活安排得非常有規(guī)律。盡管如此，他每年仍有一半時間都在出差，參加學術會議、評審會議、科普報告等各種活動。

出差旅行途中，郭光燦總喜歡戴上耳機，聆聽存放在手機或MP3中的音樂，有流行歌曲，也有古典音樂，以此舒解旅途勞頓。

“我不會唱歌，但我喜歡不同旋律給人心靈帶來的激蕩。”郭光燦笑聲爽朗，說自己甚至成了各類音樂選秀節(jié)目的忠實觀眾，中國好聲音、中國好歌曲、青歌賽等，只要有好節(jié)目一定場場不落。

更多的時候，郭光燦將業(yè)余時間留給了閱讀。除了專業(yè)相關書籍，他近幾年開始對中國古代哲學產生濃厚興趣，《易經》《道德經》《黃帝內經》是最常翻閱的經典。